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FI 12 15 19 10 12 rete Carico di collasso orizzontale di un palo secondo Broms. Sabbia.pdf


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f =

2 H uFS
L3
L
=
=L
3K pγB
3(L + e )
3(L + e )

(15.2.1.4)

con il momento

L3  2
L
2

FS
M max
= H uFS  f + e  = K pγB
+ e
 L
2(L + e )  3
3(L + e )
3



(15.2.1.5)

FS
M max
> Mu

(15.2.1.6)

Se
il carico H uFS è solo un limite superiore per H uF (teorema cinematico), ed occorre passare al
meccanismo di palo lungo, altrimenti il palo è corto con il carico di collasso dato dalla (15.2.1.2).

Hue

Hu

Hue

M
f

D

Mmax

L=D

g

F
B

3KpγBD

Fig. 15.5 Palo libero corto. Rotazione attorno alla base e forza concentrata F secondo
l’approssimazione di Broms

15.2.2 Meccanismo di palo lungo
Introducendo la cerniera plastica alla quota f, Fig. 15.6, le condizioni di equilibrio del tronco
superiore si scrivono
f2
H uFL − 3K pγB
=0
(15.2.2.1)
2
2 

(15.2.2.2)
H uFL  e + f  − M u = 0
3 

ed eliminando H uFL

3K pγB

f2
2 
e + f  − Mu = 0
2 
3 

che si riscrive
f3 f2
Mu
+
e−
=0
3
2
3K pγB

(15.2.2.3)

(15.2.2.4)